常见波形的傅里叶级数展开式

时间 2021-08-14

标签 php html markdown 函数 oop 优化 spa code orm htm 栏目 PHP 繁體版

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引言

近来，在开展课题时遇到了须要将梯形波进行傅里叶级数展开的问题，查询了一些资料（惭愧，一开始就没想着本身动手积分），而后没有找到本身想要的结果（其实有相近的，只不过不是任意周期的，当时没有转变过来），最后仍是动手算出来了，在这里作一个小小的记录，算是回顾之前的知识吧，捂脸。php

因为像三角波，矩形波，梯形波这种波形不连续，所以在仿真软件中很容易出现计算不收敛的状况。因此，在这种状况下，利用一系列谐波叠加的形式来等价于原来的波形，能够很好的优化模型。html

预备知识

1. 公式

给定一个周期为的函数，那么它能够表示为无穷级数：markdown

f(x) \sim \frac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty} \left [a_n \cos \left (\frac{2 {\pi} nx}{T} \right ) + b_n \sin \left (\frac{2 {\pi} nx}{T} \right ) \right ] = \sum_{n=-\infty}^{\infty} c_n e^{i \frac{2 {\pi} nx}{T} }

其中傅里叶系数为：函数

\left \{ \begin{aligned}
a_n = &\frac{2}{T} \int_{t_0}^{t_0+T} f(t) \cdot \cos \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt \qquad &n=0, 1, 2, \cdots \\[2ex]
b_n = &\frac{2}{T} \int_{t_0}^{t_0+T} f(t) \cdot \sin \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt &n=1, 2,3, \cdots \\[2ex]
c_n = &\frac{1}{T} \int_{t_0}^{t_0+T} f(t) \cdot e^{-i \frac{2 {\pi} nt}{T} }dt &n=0, \pm 1, \pm 2, \cdots
\end{aligned} \right.

2. 性质

收敛性

在闭区间上知足狄利克雷条件的函数表示成的傅里叶级数都收敛。狄利克雷条件以下：oop

在定义区间上，需绝对可积；

在任一有限区间中，只能取有限个极值点；

在任何有限区间上，只能有有限个第一类间断点。

知足上述条件的傅里叶级数都收敛，且：优化

当是的连续点时，级数收敛于

当是的间断点时，级数收敛于 $\frac{1}{2} \left [x(t^-)+x(t^+) \right ]$

正交性

所谓的两个不一样向量正交是指它们的内积为0，这也就意味着这两个向量之间没有任何相关性，例如，在三维欧式空间中，互相垂直的向量之间是正交的。三角函数族的正交性用公式表示出来就是：spa

\left\{ \begin{aligned}
&\int_0^{2 \pi} \cos(mx) \cdot \cos(nx) dx =0 \qquad (m \ne n) \\[2ex]
&\int_0^{2 \pi} \sin(nx) \cdot \sin(nx) dx = \pi \\[2ex]
&\int_0^{2 \pi} \cos(nx) \cdot \cos(nx) dx = \pi
\end{aligned} \right.

奇偶性

奇函数能够表示为正弦级数，而偶函数则能够表示成余弦级数：code

\begin{aligned}
f_o(x) &\sim \sum_{n=1}^{\infty} b_n \sin \left (\frac{2 {\pi} nx}{T} \right ) \\
f_e(x) &\sim \frac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty} a_n \cos \left (\frac{2 {\pi} nx}{T} \right )\end{aligned}

几种常见波形的傅里叶级数展开式

1. 梯形波（奇函数）

梯形波

如上图所示，该梯形波是一个周期为T的奇函数，幅值为 $A_{max}$ ，上升沿时间为，在区间 $\left [0, \frac{T}{2} \right ]$ 的函数表达式为：orm

f(t) = \begin{cases}
\frac {A_{max} }{d} t, \qquad \qquad & 0 \le t \le d \\[2ex]
A_{max}, & d \le t \le \frac{T}{2} - d \\[2ex]
\frac {A_{max} }{d} \left (\frac{T}{2} - t \right ), & \frac{T}{2} - d \le t \le \frac{T}{2}
\end{cases}

由奇偶性可知，该波形在区间 $\left [-\frac{T}{2}, \frac{T}{2} \right ]$ 的傅里叶级数展开式为：htm

f(t) \sim \sum_{n=1}^{\infty} b_n \sin \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )

其中傅里叶系数为：

b_n = \frac{2}{T} \int_{-\frac{T}{2} }^{\frac{T}{2} } f(t) \cdot \sin \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt \quad \quad n=1, 2,3, \cdots

将函数代入傅里叶系数表达式中，可得：

\begin{aligned}
b_n &= \frac{2}{T} \int_{-\frac{T}{2} }^{\frac{T}{2} } f(t) \cdot \sin \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt = \frac{4}{T} \int_{0}^{\frac{T}{2} } f(t) \cdot \sin \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt \\[2ex]
&= \frac{4}{T} \left [ \int_0^d \frac{A_{max} }{d} t \cdot \sin \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt + \int_d^{\frac{T}{2} - d} A_{max} \cdot \sin \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt + \int_{\frac{T}{2} - d}^{\frac{T}{2} } \frac{A_{max} }{d} \left (\frac{T}{2}-t \right ) \cdot \sin \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt \right ] \\[2ex]
&= \left . \left . \frac{4}{T} \left [ -\frac{A_{max} }{d} {T \over {2 \pi n} } \cdot t \cdot \cos \left ( \frac{2\pi nt}{T} \right ) \right | _0^d + {A_{max} \over d } {T^2 \over 4 \pi^2 n^2} \cdot \sin \left( {2 \pi n t \over T} \right ) \right | _0^d \right ] + {4 \over T} \left [ \left . - {A_{max}T \over 2 \pi n} \cdot \cos \left( {2\pi nt \over T}\right) \right |_d^{ {T \over 2}-d} \right ] + {} \\[2ex]
&{} + \left. {4 \over T} \left [ -{A_{max} \over d} {T \over 2 \pi n} \cdot \left ( {T \over 2} - t \right ) \cdot \cos \left ( \frac{2\pi nt}{T} \right ) \right | _{ {T \over 2} - d}^{T \over 2} - \left . {A_{max} \over d}{T^2 \over 4 \pi^2 n^2} \cdot \sin \left( {2 \pi n t \over T} \right ) \right | _{ {T \over 2} - d}^{T \over 2} \right ] \\[2ex]
&= {4 \over T} \left \{ {A_{max} T^2 \over 4d \pi ^2 n^2} \left [ \sin \left( {2 \pi n \over T} \cdot d \right) + \sin \left( {2 \pi n \over T} \cdot \left( {T \over 2} - d \right ) \right) \right ] \right \} ={A_{max} T \over d \pi ^2 n^2} \left[ \sin\left( {2 \pi n d \over T} \right) + \sin \left( n\pi - {2 \pi n d \over T} \right) \right]
\end{aligned}

由

\sin \left( n\pi - {2 \pi n d \over T} \right) = \begin{cases} \sin\left( {2 \pi n d \over T} \right) \qquad \qquad &n=2N-1 \\[2ex]
-\sin\left( {2 \pi n d \over T} \right) &n=2N
\end{cases}

可得：

b_n = \begin{cases} {2 A_{max} T \over d \pi ^2 n^2} \left[ \sin\left( {2 \pi n d \over T} \right) \right ] \qquad \qquad &n=2N-1 \\[2ex]
0 &n=2N
\end{cases}

综上所述，能够获得该梯形波在区间 $\left[ -{T \over 2}, {T \over 2} \right ]$ 的傅里叶级数展开式为：

f(t) \sim {4 A_{max} \over \pi \omega d} \sum _{n=1}^{\infty} {\sin ( { (2n-1) \omega d }) \over (2n-1)^2} \cdot \sin((2n-1) \omega t) \qquad n=1,2,3,\cdots

其中： $\omega = {2 \pi \over T}$

2. 脉冲波（偶函数）

脉冲波

如上图所示，该脉冲波是一个周期为T的偶函数，幅值为 $A_{max}$ ，脉冲宽度为 $\alpha T$ ，在区间 $\left[ -{T \over 2}, {T \over 2} \right ]$ 的函数表达式为：

f(t)= \begin{cases}
A_{max}, \quad &|t| \le { {\alpha T} \over 2} \\[2ex]
0, &|t| \gt { { {\alpha T} } \over 2}
\end{cases}, \qquad - {T \over 2} \le t \le {T \over 2}

由奇偶性可知，该波形在区间 $\left[ -{T \over 2}, {T \over 2} \right ]$ 的傅里叶级数展开式为：

f(t) \sim \frac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty} a_n \cos \left (\frac{2 {\pi} n t}{T} \right )

其中傅里叶系数为：

a_n =\left\{\begin{aligned} &{2 \over T} \int_{-{T \over 2} }^{T \over 2} f(t) dt \qquad \qquad \qquad \qquad & n=0 \\[2ex]
&\frac{2}{T} \int_{-\frac{T}{2} }^{\frac{T}{2} } f(t) \cdot \cos \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt & n=1, 2,3, \cdots \end{aligned}\right.

将函数代入傅里叶系数表达式中，可得：

\begin{aligned}
a_0 &= {2 \alpha A_{max} } \\[2ex]
a_n &={2 \over T} \int _{-{\alpha T \over 2} }^{\alpha T \over 2} A_{max} \cos \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt = {4 \over T} \int _{0}^{\alpha T \over 2} A_{max} \cos \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt\\[2ex]
&= \left . {4 \over T} {A_{max} T \over 2 \pi n } \sin \left( {2 \pi n t \over T} \right) \right|_0^{\alpha T \over 2} ={2A_{max} \over n \pi} \sin (\alpha n \pi) \qquad \qquad \qquad \qquad n=1,2,3,\cdots
\end{aligned}

所以，能够获得该梯形波在区间 $\left [ -{T \over 2}, {T \over 2} \right ]$ 的傅里叶级数展开式为：

f(t) \sim \alpha A_{max} + {2A_{max} \over \pi} \sum _{n=1}^{\infty}{\sin (\alpha n \pi) \over n} \cos(n\omega t) \qquad n=1,2,3, \cdots

其中： $\omega = {2 \pi \over T}$

3. 方波（奇函数）

方波

同理，该方波在区间 $\left [ -{T \over 2}, {T \over 2} \right ]$ 的傅里叶级数展开式为：

f(t) \sim {4A_{max} \over \pi} \sum_{n=1}^{\infty}{\sin((2n-1)\omega t) \over 2n-1} \qquad \qquad n=1,2,3,\cdots

其中： $\omega = {2 \pi \over T}$

4. 三角波（奇函数）

三角波

同理，该三角波在区间 $\left [ -{T \over 2}, {T \over 2} \right ]$ 的傅里叶级数展开式为：

f(t) \sim {8A_{max} \over \pi^2}\sum_{n=1}^{\infty}{(-1)^{n-1}\sin((2n-1)\omega t) \over (2n-1)^2} \qquad n=1,2,3,\cdots

5. 锯齿波（非奇非偶函数）

锯齿波

该锯齿波如上图所示，在区间的函数表达式为：

f(t)={A_{max} \over T}t \qquad \qquad 0 \le t \le T

因为该函数为非奇非偶函数，所以，该波形在区间的傅里叶级数展开式为：

f(x) \sim \frac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty} \left [a_n \cos \left (\frac{2 {\pi} nx}{T} \right ) + b_n \sin \left (\frac{2 {\pi} nx}{T} \right ) \right ]

其中傅里叶系数为：

\begin{aligned}
a_n &= \frac{2}{T} \int_{0}^{T} f(t) \cdot \cos \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt \qquad \qquad & n=0, 1, 2, \cdots \\[2ex]
b_n &= \frac{2}{T} \int_{0}^{T} f(t) \cdot \sin \left (\frac{2 {\pi} nt}{T} \right )dt & n=1, 2,3, \cdots
\end{aligned}

将函数代入傅里叶系数表达式中，可得：

\begin{aligned}
a_0 &=A_{max} \\[2ex]
a_n &= {2 \over T} \int_0^T{A_{max} \over T}t \cdot \cos \left( {2 \pi nt\over T} \right) dt \\[2ex]
& = {2 \over T} {A_{max} \over T}{T \over 2 \pi n} \left . \left . \left[ t\sin \left({2\pi nt \over T}\right) \right| _0^T + {T \over 2 \pi n} \cos \left({2\pi nt \over T}\right) \right| _0^T \right] =0 \qquad &n=1,2,3,\cdots\\[2ex]
b_n &= {2 \over T} \int_0^T{A_{max} \over T}t \cdot \sin \left( {2 \pi nt\over T} \right) dt \\[2ex]
&= -{2 \over T} {A_{max} \over T}{T \over 2 \pi n} \left . \left . \left[ t\cos \left({2\pi nt \over T}\right) \right| _0^T - {T \over 2 \pi n}\sin \left({2\pi nt \over T}\right) \right| _0^T \right] =-{A_{max} \over n\pi} &n=1,2,3,\cdots
\end{aligned}

所以，能够获得该锯齿波在区间的傅里叶级数展开式为：

f(t) \sim {A_{max} \over 2}-{A_{max} \over \pi} \sum_{n=1}^{\infty} {\sin(n \omega t) \over n} \qquad \qquad n=1,2,3,\cdots

结语

这里仅仅列出了极小部分的波形的傅里叶级数展开式，对于其它波形，相似代入计算便可，给出公式以后，更多的是考验数学积分计算了。

参考文献

[1] 维基百科编者. 傅里叶级数

[2] 百度百科编者. 傅里叶级数

[3] Fourier Series Examples

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